{"title":"Étude de l'écoulement permanent rectiligne de fluides visqueux non-newtoniens incompressibles","authors":"Georges Mayné","doi":"10.3406/barb.1968.62073","DOIUrl":null,"url":null,"abstract":"Le mouvement rectiligne permanent d'un fluide de Reiner-Rivlin n'est possible que dans un tube dont la section droite est à courbure constante. Ce résultat, conjecturé par J.L. Ericksen et par A.E. Green et R.S. Rivlin, est établi à partir d'une analyse qui reste valable dans les cas caractéristiques. On utilise le référentiel (lignes isovitesses et lignes orthogonales) adopté par D.E. Stone dans le cas particulier k1 = k(-II)-1/2, k2 = l(— II)-1.\n On montre que le cas caractéristique k1 = k(— II)-1/2 conduit soit à une solution non uniforme soit à l'indétermination. La solution du deuxième cas caractéristique k2 = l(— II)-1/2 est obtenue pour une fonction k1 quelconque.","PeriodicalId":296277,"journal":{"name":"Bulletin de la Classe des sciences","volume":"35 1","pages":"0"},"PeriodicalIF":0.0000,"publicationDate":"1900-01-01","publicationTypes":"Journal Article","fieldsOfStudy":null,"isOpenAccess":false,"openAccessPdf":"","citationCount":"0","resultStr":null,"platform":"Semanticscholar","paperid":null,"PeriodicalName":"Bulletin de la Classe des sciences","FirstCategoryId":"1085","ListUrlMain":"https://doi.org/10.3406/barb.1968.62073","RegionNum":0,"RegionCategory":null,"ArticlePicture":[],"TitleCN":null,"AbstractTextCN":null,"PMCID":null,"EPubDate":"","PubModel":"","JCR":"","JCRName":"","Score":null,"Total":0}
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Abstract
Le mouvement rectiligne permanent d'un fluide de Reiner-Rivlin n'est possible que dans un tube dont la section droite est à courbure constante. Ce résultat, conjecturé par J.L. Ericksen et par A.E. Green et R.S. Rivlin, est établi à partir d'une analyse qui reste valable dans les cas caractéristiques. On utilise le référentiel (lignes isovitesses et lignes orthogonales) adopté par D.E. Stone dans le cas particulier k1 = k(-II)-1/2, k2 = l(— II)-1.
On montre que le cas caractéristique k1 = k(— II)-1/2 conduit soit à une solution non uniforme soit à l'indétermination. La solution du deuxième cas caractéristique k2 = l(— II)-1/2 est obtenue pour une fonction k1 quelconque.